CHƯƠNG 4 : QUAN HỆ GIỮA ỨNG SUẤT VÀ BIẾN DẠNG

Chia sẻ: Nguyen Ngoc Tuong Duy | Ngày: | Loại File: DOC | Số trang:8

Thêm vào BST

Báo xấu

1.444
lượt xem 79
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Trong hai chương trên ta đã nghiên cứu hai mặt riêng biệt của môi trường liên tục đó là mặt tĩnh học (trường ứng suất) và mặt hình học (trường biến dạng), giữa hai mặt này có quan hệ với nhau. Sự phân bố ứng suất và biến dạng của môi trường phụ thuộc vào quan hệ đó. Xét quan hệ giữa ứng suất và biến dạng tức là xét về mặt vật lý của

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: CHƯƠNG 4 : QUAN HỆ GIỮA ỨNG SUẤT VÀ BIẾN DẠNG

CHƯƠNG 4 : QUAN HỆ GIỮA ỨNG SUẤT VÀ BIẾN DẠNG Trong hai chương trên ta đã nghiên cứu hai mặt riêng biệt của môi trường liên tục đó là mặt tĩnh học (trường ứng suất) và mặt hình h ọc (trường biến dạng), giữa hai mặt này có quan hệ với nhau. Sự phân b ố ứng suất và biến dạng của môi trường phụ thuộc vào quan h ệ đó. Xét quan hệ giữa ứng suất và biến dạng tức là xét về mặt v ật lý c ủa môi trường. Sự khác nhau về mặt vật lý đã dẫn đến những nội dung khác nhau trong lý thuyết cơ học vật rắn biến dạng như lý thuy ết đàn h ồi tuyến tính, lý thuyết đàn hồi phi tuyến và lý thuyết đàn hồi dẻo. Trong lý thuyết đàn hồi nói chung ứng suất là hàm của biến dạng : σx = f1(εx, εy, εz, γ xy, γ yz, γ zx); σy = f2(εx, εy,... ); σz = f3(εx, εy,... ); Txy= f4(εx, εy,... ); (4.1) Tyz= f5(εx, εy,... ); Tzx= f6(εx, εy,... ); Trong môn học này ta giả thiết vật liệu làm việc đàn hồi tuy ến tính tức quan hệ ứng suất và biến dạng là các quan h ệ tuy ến tính. Do đó (4.1) viết thành : σx = a11εx + a12εy + a13εz + a14γ xy + a15γ yz + a16γ zx; σy = a21εx + a22εy + a23εz + a24γ xy + a25γ yz + a26γ zx; (4.2) ............ Tzx = a61εx + a62εy + a63εz + a64γ xy + a65γ yz + a66γ zx. Trong đó : Các hệ số aij : Là các hằng số đàn hồi của vật liệu. Trong (4.2) : Có tất cả là 36 hằng số đàn h ồi. Ta sẽ ch ứng minh rằng đối với vật liệu hoàn toàn đàn hồi và đẳng hướng chỉ có 2 hằng số độc lập với nhau. §4.1. CÔNG VÀ THẾ CỦA LỰC ĐÀN HỒI Xét 1 phần tử hình hộp có các cạnh dx, dy, dz tại đi ểm M(x,y,z). Các mặt của phân tử có các ứng suất như hình vẽ (H,4.1). Ứng với các ứng suất ấy phần tử có chuyển vị đường và chuyển vị góc. Khi phần tử bị biến dạng các nội lực sinh ra một công. 24
y ∂ τ xy τ xy + τxy dx dz P(x,y+dy,z) ∂x σ ∂x σx + σx dx ∂x dy N(x+dx,y,z) ∂ τ xz τxy τ xz + dx Q(x,y,z+dz) dx ∂ xx Hình 4.1 z 4.1.1. Số gia của công do ứng suất pháp sinh ra: ∂σx Ứng suất pháp trên 2 mặt vuông góc trục x là : σx và σx + .dx, ∂x có độ dài tương đối εx, độ dãn dài tuyệt đối : εx.dx. Sau thời gian vô cùng bé δt, phân tố có độ dài tương đối thêm số gia: δεx. Số gia của độ dãn dài tuyệt đối của cạnh dx : δεx .dx. Số gia của công do σx sinh ra : (σx.dydz)( δεx.dx) Tương tự số gia của công σy và σz sinh ra : (σy.dxdz)( δεy .dy) (a) (σz.dxdy)( δεy .dz). 4.1.2. Số gia của công do ứng suất tiếp sinh ra: Xét thành phần Txy ở tại thời điểm t, góc trượt tỷ đối là γ xy. Sau thời gian δt, góc trượt đó có số gia δγ xy. Lực do Txy : Txy.dy.dz. Moment do Txy tác dụng trên 2 mặt phẳng đối diện vuông góc ox : (Txy.dydz).dx. Số gia của công do Txy sinh ra : (Txy.dydz.dx). δ γ xy. Tương tự số gia của công do các ứng suất tiếp Tyz và Tzx sinh ra là (Tyz.dzdx.dy). δ γ xz. : (b) (Tzx.dxdy.dz). δ γ zx. 25
Số gia công của phần tử hình hộp bằng tổng số gia của công do các ứng suất sinh ra (a+b): δT = (σx. δεx +σy. δεy +σz. δεz +Txyδγ xy + Tyzδγ yz + Tzxδγ zx )dxdydz. (4.3) Ta có: dV = dxdydz : Thể tích của phần tử trước biến dạng. *Số gia của công của một đơn vị thể tích (công riêng) δA sẽ là : δT δA = = σx. δεx +σy. δεy +σz. δεz +Txyδγ xy + Tyzδγ yz + Tzxδγ zx (4.4) δV * Đối với vật thể hoàn toàn đàn hồi năng lượng sinh ra do bi ến d ạng được bảo toàn. Nếu gọi W là thế năng biến dạng đàn hồi tích lũy khi vật thể biến dạng thì độ lớn của thế năng biến dạng đàn hồi bằng công ngoại lực A. Do vậy ta có A=W (4.5) Lực đàn hồi thỏa mãn điều kiện (4.5) gọi là có thế . Từ (4.5) ⇔ δA = δW (4.6) Thế năng sinh ra do biến dạng và chỉ do biến dạng mà có, vì vậy thế năng biến dạng đàn hồi là hàm số của các thành phần biến dạng : W = f(εx, εy, εz, γ xy, γ yz, γ zx). Trong miền đàn hồi quá trình biến dạng là thuận nghịch nên δW là 1 vi phân toàn phần. Nếu bỏ qua các vô cùng bé bậc cao khi khai triển số gia của thế năng biến dạng đàn hồi theo biến dạng ta được : ∂w ∂w ∂w ∂w ∂w ∂w δW = ∂ε .δεx + ∂ε .δεy + ∂ε .δεz + δγ δγ xy + δγ δγ yz + δγ δγ zx. (4.7) xy y x z zx yz So sánh (4.4) và (4.7) : δA = δW : ta có : ∂w ∂w σx = ∂ε ; Txy = ∂γ ; xy x ∂w ∂w σy = ∂ε ; Tyz = ∂γ ; (4.8) yz y ∂w ∂w σz = ∂ε ; Tzx = ∂γ ; z zx Từ (4.8) cho phép phát biểu kết luận định lý Green: Các ph ần t ử ứng suất là các đạo hàm riêng của thế năng biến dạng đàn h ồi đối với các biến dạng tương ứng. §4.2. ĐỊNH LUẬT HOOKE TỔNG QUÁT- CÁC HẰNG SỐ ĐÀN HỒI CỦA VẬT LIỆU. 26
4.2.1. Dựa vào định lý Green : Từ (4.2) ta có : σx = a11εx + a12εy + a13εz + a14γ xy + a15γ yz + a16γ zx. ∂w (4.8) ta có : σx = ∂ε x ∂2w ⇒ = a15 (a). ∂ε x ∂γ yz Từ (4.2) ta có: Tyz = a51εx + a52εy + a53εz + a54γ xy + a55γ yz + a56γ zx. ∂w Từ (4.8) ta có: Tyz = ∂γ yz 2 ∂w ⇒ ∂γ ∂ε = a51 (b). x yz Vì giá trị đạo hàm không phụ thuộc vào thứ tự lấy đạo hàm, so sánh (a) và (b) ta có : a15 = a51. Tổng quát đối với các hằng số đàn hồi của (4.2) ta có: aij = aji (4.9) Vậy các hằng số của hệ phương trình (4.2) đối xứng qua đường chéo chính. Do đó các hằng số cần xác định chỉ còn 36 - 15 = 21 hệ số. 4.2.2. Dựa vào tính chất vật liệu đẳng hướng : Vật thể đẳng hướng là vật thể có tính chất đối xứng hoàn toàn, bất kỳ mặt phẳng nào đi qua phần tử cũng là mặt phẳng đối xứng. Tính ch ất c ơ, lý của vật liệu theo mọi phương là như nhau. Do đó các phương trình (4.2) không thay đổi khi ta thay đổi hệ tọa độ : +Giả sử đổi chiều trục y thì ứng suất pháp σx của phương trình thứ nhất trong hệ (4.2) không thay đổi: σx = a11εx + a12εy + a13εz + a14γ xy + a15γ yz + a16γ zx. (c) Nhưng các biến dạng góc γ xy và γ yz đổi dấu vì khi đổi chiều trục y thì góc trượt trước đây làm góc vuông nhỏ lại nay làm cho góc vuông lớn lên ⇒ σx = a11εx + a12εy + a13εz - a14γ xy - a15γ yz + a16γ zx (d). Đồng nhất (c) và (d) ta có : a14 = − a14    ⇒ a14 = a15 = 0 a15 = − a15   Tương tự nếu đổi chiều trục z ta có a16 = 0. 27
Bằng cách chứng minh tương tự ta đi đến kết luận ba hằng số cu ối của ba phương trình đầu trong hệ phương trình (4.2) đều bằng 0. Do aij = aji nên ba hằng số đầu của ba phương trình cuối trong hệ phương trình (4.2) cũng bằng 0. * Hệ phương trình (4.2) trở thành : σx = a11εx + a12εy + a13εz σy = a21εx + a22εy + a23εz σz = a31εx + a32εy + a33εz (4.9) Tyx = a44γ xy + a45γ yz + a46γ zx Tyz = a54γ xy + a55γ yz + a56γ zx Tzx = a64γ xy + a65γ yz + a66γ zx Hệ phương trình (4.9) cho ta kết luận : - Các ứng suất pháp không có quan hệ với các biến dạng góc. - Các ứng suất tiếp không có quan h ệ với các bi ến dạng dài t ương đối. Xét phương trình thứ (4) của hệ phương trình ( 4.9) : Tyx = a44γ xy - a45γ yz + a46γ zx (e) Nếu ta đổi chiều trục z thì T xy không đổi nhưng γ yz và γ zx sẽ đổi Tyx = a44γ xy - a45γ yz - a46γ zx dấu: (f) a45 = − a45    ⇒ a45 = a46 = 0 Đồng nhất (e) và (f) ta có : a46 = − a46   Do aij = aji ⇒ a54 = a64 = 0. Tương tự ta có : a56 = a65 = 0. Hệ phương trình (4.9) có thể rút gọn như sau: σx = a11εx + a12εy + a13εz σy = a21εx + a22εy + a23εz σz = a31εx + a32εy + a33εz Tyx = a44γ xy (4.10) Tyz = a55γ xy Tzx = a66γ xy Bằng cách hoán vị vòng phương trình (3) của hệ phương trình ( 4.10), ta có: x y z σz = a31εx + a32εy + a33εz σx = a31εy + a32εz + a33εx (4.14) Hoán vị vòng ta có: 28
Phương trình (1) của hệ phương trình (4.10) : σx = a12εy + a13εz + a11εx Đồng nhất (4.14) và (1) ta có : a31 = a12 a32 = a13 a33 = a11 Vì aij = aj i ⇒ a12 = a21 a31 = a13 a32 = a23 * Đặt a = a11 = a22 = a33 b = a12 = a21 = a13 = a31 = a23 Bằng phép hoán vị vòng các phương trình (4,5,6) của hệ (4.10) ta có : (4.15) c = a44 = a55 = a66 Do đó (4.10) có dạng : σx = aεx + b(εy + εz) σy = aεy + b(εx + εz) σz = aεz + b(εx + εy) (4.11) Txy = cγ xy Tyz = cγ yz Tzx = cγ zx *Ta có: θ = εx + εy + εz: là biến dạng thể tích tương đối. nên σx = bθ + (a - b) εx σy = bθ + (a - b) εy (4.12) σz = bθ + (a - b) εz *Đặt b = λ a -b = 2 ν (4.12) ⇔ σx = λθ +2νεx σy = λθ +2νεy (4.13) σz = λθ +2νεz 1 ( a − b) Thực nghiệm chứng minh rằng khi xoay hệ trục tọa độ ta có c = 2 ⇒c = ν → Txy = ν γ xy Tyz = ν γ yz (4.14) Tzx = ν γ zx Các hệ phương trình (4.18) và (4.19) là quan hệ giữa ứng suất và biến dạng của vật thể đàn hồi và đẳng hướng được gọi là định luật Hooke tổng quát viết dưới dạng ứng suất theo biến dạng. Đối với loại 29
vật liệu này chỉ có hai hằng số vật lý là λ và ν. Hai hằng số này được gọi là hằng số LaMê. $4.3. MỘT DẠNG KHÁC CỦA ĐỊNH LUẬT HOOKE TỔNG QUÁT Từ (4.18) ta có : σx + σy + σz = 3λθ + 2νθ Trong đó : θ = εx + εy + εz : Độ biến dạng thể tích tương đối. 1 ⇒ θ = 3λ + 2υ (σx + σy + σz) (a) εy = σy2− λθ  ν  ⇒ εy + εz = σy −σz − λθ  Từ (4.18) εz = σz − λθ  (b)  2ν ν  2ν  Mặt khác εx = θ - (εy + εz) (c) Thay (a) và (b) vào(c) ta có : σx +σz λ  1 (σx +σy +σz ) −  .(σx +σy +σz ) − εx = 3λ + 2ν  2ν ν (3λ + 2ν )  σx +σy λ +ν (σx +σy +σz ) − = ν (3λ + 2ν ) 2ν λ +ν   λ σx −ν (λ +ν ) .(σx +σy )  εx = (4.15) ν (3λ + 2ν )   ν (3λ + 2ν ) Đặt E = λ +ν λ µ= (416) 2(λ +ν ) σ σσ 1 [ x − µ ( y + z)] ; Ta có (4.20) : εx = E σ σσ 1 :εy = [ y − µ ( x + z)] ; Tương tự (4.17) E 1 [σz − µ (σx +σy )] . : εz = E Từ (4.21) ta có : ν (3λ + 2ν )  λ 2λ + 2ν   λ  =ν   =ν  λ +ν + 2 =ν ( 2 µ + 2) + E= λ +ν  λ +ν λ +ν    E ⇒ ν = 2( µ + 1) 30
E ⇔ν = G Mà G = 2( µ + 1) Lúc này (4.19) có dạng : 1 γ xy = Txy G 1 γ yz = Tyz (4.18) G 1 γ zx = Tzx G Các hệ phương trình (4.22) và (4.23) được gọi là định luật Hooke t ổng quát viết dưới dạng biến dạng theo ứng suất. *Định luật Hooke khối Từ (4.17) ta có : E(εx + εy + εz) = (σx + σy + σz) - 2µ(εx + εy + εz) (*) 1 − 2µ ⇔ Eθ = S (1 - 2µ) ⇔ θ= .S (*) (4.19) E Với: θ = εx + εy + εz : Biến dạng thể tích tương đối. S =σx + σy + σz: Hàm ứng suất tổng. Phương trình (4.19) được gọi là Định luật Hooke khối. 31